fizikon

Difino de la paralelplata kondensilo

La paralelplata kondensilo estas kondensilo, kiu konsistas el du paralelaj konduktilaj platoj, ĉiu plato havanta egalan transversan areon (A) kaj du platojn apartigitajn per certa distanco (d), kiel montrite en la maldekstra figuro. Unu el la konduktilaj platoj estas pozitive ŝargita (+Q) dum la alia konduktila plato estas negative ŝargita (-Q), kie la kvanto de elektra ŝargo sur ĉiu plato estas egala. Por ke la ŝargo ne moviĝu al la aermolekulo, la kondensilo estas izolita de la ĉirkaŭaĵo, kaj inter la du platoj estas vakuo.

Legu pli

Artikolo pri La leĝo de Kepler

Ĉu vi ankoraŭ memoras la memorojn pri via unua veturado per aŭto? Kiam vi estas en moviĝanta aŭto, vi vidas kvazaŭ arbo aŭ konstruaĵo moviĝas. Tiam vi eble pensas, ke la arboj aŭ konstruaĵoj moviĝas, dum vi kaj la aŭto ripozas. Fakte, vi kaj la aŭto moviĝas, dum la arboj aŭ konstruaĵoj ripozas. Ĉi tiu sperto de falsa moviĝo efektive spertas ĉiutage. Ĉiumatene, "sunleviĝoj" ĉe la orienta horizonto, poste moviĝas okcidenten kaj "subiras" ĉe la okcidenta horizonto posttagmeze.

Simile, nokte, vi ofte vidas la lunon moviĝi de oriento al okcidento. Ĉu vi iam pensis aŭ divenis, ke la suno kaj la luno moviĝis ĉirkaŭ la tero, dum la tero ripozis?

Legu pli

Artikolo pri Momento de Forto

1. Levilbrako

Reviziu objekton, kiu rotacias, ekzemple la pordon de ĉambro. Kiam la pordo estas malfermita aŭ fermita, la pordo rotacias. La ĉarniroj, kiuj konektas la pordon al la muro, agas kiel la rotacia akso.

La bildo de la pordo estas vidata de supre. Rigardu ekzemplon, kie la pordo estas puŝata per la samaj du fortoj, kiuj havas la saman magnitudon kaj direkton, kie la direkto de la forto estas perpendikulara al la pordo. Komence, la pordo estas puŝata per forto de F₁, r₁ de la rotacia akso. Poste, la pordo estas puŝata per la forto de F₂, r₂ for de la rotacia akso. Kvankam la grando kaj direkto de la forto F₁ =F₂, la forto de F₂ igas la pordon rotacii pli rapide ol la forto de F₁Alivorte, la forto de F₂ kaŭzas pli grandan angulan akceladon kompare kun la forto de F₁Vi povas pruvi tion.

Legu pli

Artikolo pri la dua leĝo de Neŭtono pri rotacia moviĝo

4.1 La rilato inter la momento de forto, la momento de inercio, kaj la angula akcelo

Se ekzistas rezulta forto (ΣF) aganta sur objekton kun maso (m), tiam la objekto moviĝas linie kun certa akcelo (a). La rilato inter la rezulta forto, maso kaj akcelo estas esprimita per la ekvacio:

Σ F = ma

Jen la ekvacio de la dua leĝo de Neŭtono .

La kvantoj de la rotacia movo, kiuj estas identaj al la rezulta forto (ΣF) en lineara movo, estas la rezulta momento de forto (Στ). La kvantoj de la rotacia movo, kiuj estas identaj al maso (m) en lineara movo, estas la momentoj de inercio (I). La kvantoj de la rotacia movo, kiuj estas identaj al akcelo (a) en lineara movo, estas la angula akcelo (α).

Legu pli

1. Difino de la gravitocentro

Rigida korpo konsistas el multaj partikloj; tial, la gravita forto agas sur ĉiun el ĉi tiuj partikloj. Alivorte, ĉiu partiklo havas sian pezon. La pezocentro de objekto estas punkto sur la objekto, kie la pezo de ĉiuj partoj de la objekto estas konsiderata centrita ĉe tiu punkto.

Legu pli

Artikolo pri la Tipoj de ekvilibro de la rigida korpo

Ne ĉio, kion ni trovas en la ĉiutaga vivo, ĉiam ripozas. Eble komence la objekto ripozas, sed se ĝi estas movita (ekzemple de la vento) objektoj povas moviĝi. La problemo estas, ĉu post movado, objektoj revenas al sia originala pozicio aŭ ne. Tio dependas de la tipo de ekvilibro de la objekto. Post movado, estos tri eblecoj, nome:

(1) la objekto revenas al sia originala pozicio,

(2) la objekto moviĝas for de sia originala pozicio,

(3) la objekto restas en sia nova pozicio.

Legu pli

Artikolo pri la Ekvilibro de rigida korpo

1. Unua kondiĉo

La dua leĝo de Neŭtono deklaras, ke se la rezulta forto sur objekto (objekto konsiderata kiel ununura partiklo) ne estas nulo,

tiam la objekto moviĝos kun konstanta akcelo, kie la direkto de la movo de la objekto = la direkto de la tuta forto. Se la rezulta forto estas nulo, tiam la objekto estas en ripozo aŭ moviĝas kun konstanta rapido.

ΣF = ma

Kiam objekto estas en ripozo aŭ moviĝas kun konstanta rapido, la objekto ne havas akcelon (a). Ĉar akcelo (a) = 0, la supra ekvacio ŝanĝiĝas al:

Legu pli

Artikolo pri la Risortoj en serio kaj paralelo

1. Risortoj en serio

Se la risorto estas konektita serie, kiel en la flanka figuro, tiam:

1. La plilongiĝo de la risorto = la plilongiĝo 1 + la plilongiĝo 2

Δy = Δy1 + Δy1_​​​_​

2. La forto spertita de ekvivalenta risorto = la forto spertita de risorto 1 = la forto spertita de risorto 2

Fs = _F1 = _F2​

Legu pli

1. Leĝo de Hooke por risortoj

Se la risorto estas tirata dekstren, la risorto streĉiĝos kaj plilongiĝos (figuro 1). Se la tirforto ne estas granda, oni trovas, ke la plilongiĝo de la risortlongo (Δx) estas proporcia al la grandeco de la tirforto (F). Alivorte, ju pli granda estas la tirforto, des pli granda estas la longo de la risorto. La komparo de la grandeco de la tirforto (F) kaj la plilongiĝo de la risortlongo (Δx) estas konstanta.

Legu pli

Difino de la leĝo de Omo

En preskaŭ ĉiuj metalaj konduktiloj, la elektra kampo estas proporcia al la denseco de la elektra kurento, kie la rilatumo de la elektra kampo al la denseco de la elektra kurento estas konstanta. Matematike esprimita per la ekvacio:

ρ = E / J

E = elektra kampo , ρ = rezisteco , J = kurentdenseco

La konstanta ρ nomiĝas rezistanco, kies valoro estas konstanta kaj ne dependas de la elektra kampo, kiu estigas la elektran kurenton.

Legu pli