ဓာတ်ငွေ့များ၏ အရွေ့သဘောတရား

ပုဋkinetic theory သည် အရာဝတ္ထုတိုင်းသည် အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများဖြင့် ဖွဲ့စည်းထားပြီး အက်တမ် သို့မဟုတ် မော်လီကျူးသည် ပေါ့ဆစွာ အဆက်မပြတ် ရွေ့လျားနေသည်ဟု ဖော်ပြထားသည်။ kinetic theory ၏ ဤယူဆချက်သည် ဓာတ်ငွေ့ပါဝင်ပစ္စည်း၏ အက်တမ် သို့မဟုတ် မော်လီကျူး၏ အခြေအနေနှင့် အခြေအနေကို ကိုက်ညီစေသည်။ ဓာတ်ငွေ့ကို ဖွဲ့စည်းထားသော အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများကြားရှိ ဆွဲငင်အားသည် အားနည်းသောကြောင့် အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများ လွတ်လပ်စွာ ရွေ့လျားနိုင်သည်။

ရွေ့လျားနေချိန်တွင် အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများတွင် အလျင်ရှိသည်။ အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများတွင်လည်း ဒြပ်ထုရှိသည်။ ၎င်းတွင် ဒြပ်ထု (m) နှင့် အလျင် (v) ရှိသောကြောင့် အက်တမ် သို့မဟုတ် မော်လီကျူးတွင် အရွေ့စွမ်းအင် (KE) နှင့် အဟုန် (p) ရှိသည်။ အရွေ့စွမ်းအင်: KE = 1/2 mv²။ အရှိန်အဟုန်ရှိစဉ်- p = m v။ kinetic energy နှင့် momentum အပြင် force (F) လည်းရှိသည်။ လွတ်လပ်စွာရွေ့လျားသောအခါ collisions ဖြစ်ပေါ်ရမည်။ ထို့ကြောင့် collision ဖြစ်ပေါ်သောအခါ momentum ပြောင်းလဲမှုများကြောင့် force တိုးလာသည်။ kinetic energy၊ momentum နှင့် impulse forces များသည် ဒိုင်းနမစ် (ရွေ့လျားမှု၊ impulse နှင့် momentum ၏ ဥပဒေများ) အကြောင်း ကျွန်ုပ်တို့၏ ဆွေးနွေးချက်၏ အဓိကအချက်ဖြစ်သည်။ ဓာတ်ငွေ့များ၏ kinetic theory သည် အက်တမ် သို့မဟုတ် မော်လီကျူးအဆင့်တွင် ဒိုင်းနမစ်ကို အသုံးချသည်ဟု ကျွန်ုပ်တို့ပြောနိုင်သည်။

စံပြဓာတ်ငွေ့သဘောတရား (ဓာတ်ငွေ့၏ မက်ခရိုစကုပ်ဂုဏ်သတ္တိများအပေါ် အခြေခံသည်)

ဓာတ်ငွေ့နိယာမများဆွေးနွေးချက်တွင်၊ အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့၏ မက်ခရိုစကုပ်သဘောသဘာဝကို ဖော်ပြသည့် ပမာဏသုံးခုအကြောင်း ရှင်းပြထားပါသည်။ မေးခွန်းထုတ်ထားသော ပမာဏသုံးခုမှာ အပူချိန် (T)၊ ထုထည် (V) နှင့် ဖိအား (P) တို့ဖြစ်သည်။ ဤမက်ခရိုစကုပ်ပမာဏသုံးခုကြား ဆက်နွယ်မှုကို Boyle's Law၊ Charles's law နှင့် Gay Lussac's law တို့တွင် ဖော်ပြထားသည်။ ဤနိယာမသုံးခုသည် ဖိအားနှင့် သိပ်သည်းဆ (သိပ်သည်းဆ = ဒြပ်ထု/ထုထည်) များလွန်းခြင်းမရှိသော အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့အတွက်သာ အကျုံးဝင်ကြောင်း ကျေးဇူးပြု၍ သတိပြုပါ။ ဤနိယာမသုံးခုသည် ဆူပွက်မှတ်အနီးတွင်မရှိသော အပူချိန်ရှိသော အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့အတွက်သာ အကျုံးဝင်ပါသည်။

Boyle ရဲ့ ဥပဒေ၊ Charles ရဲ့ ဥပဒေ နဲ့ Gay-Lussac ရဲ့ ဥပဒေတွေဟာ စံပြဓာတ်ငွေ့ပုံစံတစ်ခု ဖန်တီးနိုင်ဖို့အတွက် တကယ့်ဓာတ်ငွေ့အခြေအနေအားလုံးနဲ့ သက်ဆိုင်မှုမရှိပါဘူး။ စံပြဓာတ်ငွေ့ဟာ နေ့စဉ်ဘဝမှာ မရှိပါဘူး။ စံပြဓာတ်ငွေ့ဟာ စံပြမာကျောပြီး အရည်ပျော်နေတဲ့ အရာဝတ္ထုတွေလိုပဲ ကျွန်ုပ်တို့ရဲ့ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုကို အထောက်အကူပြုဖို့ ပြုလုပ်ထားတဲ့ ပြီးပြည့်စုံတဲ့ပုံစံတစ်ခုသာ ဖြစ်ပါတယ်။ ဒါကြောင့် Boyle ရဲ့ ဥပဒေ၊ Charles ရဲ့ ဥပဒေ နဲ့ Gay-Lussac ရဲ့ ဥပဒေတွေဟာ စံပြဓာတ်ငွေ့အခြေအနေအားလုံးနဲ့ သက်ဆိုင်မှုကို ကျွန်ုပ်တို့ ထည့်သွင်းစဉ်းစားပါတယ်။ စံပြဓာတ်ငွေ့ပုံစံတစ်ခု ရှိနေခြင်းက ဓာတ်ငွေ့ရဲ့ မက်ခရိုစကုပ်ပမာဏတွေကြားက ဆက်နွယ်မှုကို ပြန်လည်သုံးသပ်ဖို့ ကူညီပေးပါတယ်။

စံပြဓာတ်ငွေ့ဥပဒေကို PV = nRT (မိုလ်အရေအတွက်အလိုက် စံပြဓာတ်ငွေ့ဥပဒေ) နှင့် PV = NkT (မော်လီကျူးအရေအတွက်အလိုက် စံပြဓာတ်ငွေ့ဥပဒေ) ဟူ၍ ညီမျှခြင်းနှစ်ခုဖြင့် ဖော်ပြထားသည်။ စံပြဓာတ်ငွေ့သည် ဤညီမျှခြင်းနှစ်ခုနှင့် ကိုက်ညီသည်ဟု ကျွန်ုပ်တို့ ယူဆပါသည်။ တစ်နည်းအားဖြင့် စံပြဓာတ်ငွေ့ဖိအား သို့မဟုတ် ဒြပ်ထုကြီးမားသည်ဖြစ်စေ၊ စံပြဓာတ်ငွေ့အပူချိန်သည် ဆူမှတ်သို့ နီးကပ်လာသည့်အခါတွင် စံပြဓာတ်ငွေ့အခြေအနေအားလုံးနှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။ ဆန့်ကျင်ဘက်အနေဖြင့် စံပြဓာတ်ငွေ့ဥပဒေသည် အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့အခြေအနေအားလုံးနှင့် သက်ဆိုင်ခြင်းမရှိပါ။ စံပြဓာတ်ငွေ့ဥပဒေသည် အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့၏ ဖိအားနှင့် သိပ်သည်းဆများလွန်းခြင်းမရှိသည့်အခါတွင်သာ အကျုံးဝင်ပါသည်။ စံပြဓာတ်ငွေ့ဥပဒေသည် အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့၏ အပူချိန်သည် ဆူမှတ်အနီးတွင် မရှိသည့်အခါတွင်သာ အကျုံးဝင်ပါသည်။ ဤအကျဉ်းချုပ်ဖော်ပြချက်အပေါ် အခြေခံ၍ အစစ်အမှန်ဓာတ်ငွေ့သည် အစစ်အမှန်သိပ်သည်းဆ၊

နှင့် ဓာတ်ငွေ့ဖိအားက အရမ်းကြီးမနေတဲ့အခါ တကယ့်ဓာတ်ငွေ့အပူချိန်က ဆူမှတ်နား မရောက်ပါဘူး။

အထက်တွင်ဖော်ပြခဲ့ပြီးသော စံပြဓာတ်ငွေ့ဆိုင်ရာ အယူအဆကို မက်ခရိုစကုပ်ဂုဏ်သတ္တိများအပေါ် အခြေခံ၍ ပြန်လည်သုံးသပ်ထားပါသည်။ စံပြဓာတ်ငွေ့ဆိုသည်မှာ စံပြမော်ဒယ်တစ်ခုသာဖြစ်သော်လည်း၊ စံပြဓာတ်ငွေ့ကို လွတ်လပ်စွာရွေ့လျားသော အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများပါဝင်သော ဓာတ်ငွေ့တစ်ခုအဖြစ် သတ်မှတ်ဆဲဖြစ်သည်။ ထို့ကြောင့် စံပြဓာတ်ငွေ့ဆိုင်ရာ အယူအဆကို အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းရှုထောင့်မှလည်း ဆွေးနွေးသင့်ပါသည်။

စံပြဓာတ်ငွေ့သဘောတရား (ဓာတ်ငွေ့၏ အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းဖြင့်သာမြင်နိုင်သော ဂုဏ်သတ္တိများအပေါ် အခြေခံသည်)

အောက်ပါတို့သည် Gas Kinetic Theory ကို အခြေခံထားသည့် စံပြဓာတ်ငွေ့၏ အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းဖြင့်သာ မြင်နိုင်သော အခြေအနေများကို ဖော်ပြသည့် အကျဉ်းချုပ်ဖော်ပြချက်အချို့ဖြစ်သည်။

၁။ စံပြဓာတ်ငွေ့တွင် မော်လီကျူးဟုခေါ်သော အမှုန်များပါဝင်သည်။ စံပြဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးများတွင် အက်တမ်တစ်ခု သို့မဟုတ် အက်တမ်များစွာ ပါဝင်နိုင်သည်။ မော်လီကျူးတစ်ခုစီတွင် အလေးချိန် (m) ရှိပြီး သတ်မှတ်ထားသောနှုန်း (v) ဖြင့် မည်သည့်ဦးတည်ချက်သို့မဆို ကျပန်းရွေ့လျားသည်။

၂။ မော်လီကျူးတစ်ခုစီကြား အကွာအဝေးသည် မော်လီကျူးတစ်ခုစီ၏ အချင်းထက် ပိုများသည်။

၃။ ဤမော်လီကျူးများသည် ရွေ့လျားမှုနိယာမများကို လိုက်နာပြီး တိုက်မိမှုများဖြစ်ပွားသည့်အခါ တစ်ခုနှင့်တစ်ခု အပြန်အလှန် သက်ရောက်မှုရှိသည်။

၄။ မော်လီကျူးများနှင့် မော်လီကျူးများအကြား သို့မဟုတ် ကွန်တိန်နာနံရံပါသော မော်လီကျူးများအကြား တိုက်မိမှုများသည် ပြီးပြည့်စုံသော တိုက်မိမှုဖြစ်ပြီး တိုက်မိမှုတစ်ခုစီသည် တိုတောင်းသောအချိန်အတွင်း ဖြစ်ပေါ်သည်။

ပြီးပြည့်စုံသော တိုက်မိမှုတွင်၊ စွမ်းအင်ထိန်းသိမ်းရေးဥပဒေ (တိုက်မိခြင်းမပြုမီ စွမ်းအင် = တိုက်မိပြီးနောက် စွမ်းအင်) နှင့် အရှိန်အဟုန်ထိန်းသိမ်းရေးဥပဒေ (တိုက်မိခြင်းမပြုမီ အရှိန်အဟုန် = တိုက်မိပြီးနောက် အရှိန်အဟုန်) တို့သည် အကျုံးဝင်ပါသည်။

ဓာတ်ငွေ့များ၏ kinetic သီအိုရီအတွက် impulse-collision ကို ပြန်လည်သုံးသပ်ခြင်း

ဓာတ်ငွေ့၏ မက်ခရိုစကုပ်ပမာဏများနှင့် အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းဖြင့်သာမြင်နိုင်သော ပမာဏများအကြား ပမာဏဆိုင်ရာ ဆက်နွယ်မှုကို ပြန်လည်သုံးသပ်ပါ။ ဓာတ်ငွေ့၏ မက်ခရိုစကုပ်သဘောသဘာဝကို ဖော်ပြသော ပမာဏများမှာ အပူချိန် (T)၊ ထုထည် (V) နှင့် ဖိအား (P) တို့ဖြစ်သည်။ ဓာတ်ငွေ့၏ အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းဖြင့်သာမြင်နိုင်သော သဘောသဘာဝကို ဖော်ပြသော ပမာဏများမှာ ဓာတ်ငွေ့ကို ဖွဲ့စည်းထားသော အက်တမ်များ သို့မဟုတ် မော်လီကျူးများ၏ အလျင် သို့မဟုတ် အလျင် (v)၊ အရှိန်အဟုန် (p)၊ အား (F) နှင့် အရွေ့စွမ်းအင် (EK) တို့ဖြစ်သည်။

ကျွန်ုပ်တို့သည် ပိတ်ထားသော ကွန်တိန်နာတစ်ခုအတွင်းရှိ ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးအချို့ကို ပြန်လည်သုံးသပ်ပါသည်။ သေတ္တာ၏ ဘေးအလျား = l နှင့် ဖြတ်ပိုင်းဧရိယာ = A။

မော်လီကျူးများတွင် ဒြပ်ထု (m) ရှိပြီး ရွေ့လျားသောအခါ မော်လီကျူးတွင် အလျင် (v) ရှိသည်။ ကွန်တိန်နာပိတ်ထားသောကြောင့် မော်လီကျူးများနှင့် မျက်နှာပြင်ဧရိယာ A ရှိသော အိုး၏နံရံတို့အကြား တိုက်မိနိုင်ခြေရှိသည်။

ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုကို ရိုးရှင်းစေရန်အတွက် ဘယ်ဘက်နံရံ (z-ဝင်ရိုးနှင့်အပြိုင်ရှိသော နံရံ) တွင်ဖြစ်ပွားသော တိုက်မိမှုကိုသာ ကျွန်ုပ်တို့ ဆွေးနွေးပါမည်။ ပထမဦးစွာ မော်လီကျူးတစ်ခုမှ ကြုံတွေ့ရသော တိုက်မိမှုများကို ဆွေးနွေးပါမည်။ ၎င်းကို မော်လီကျူး ၁ ဟုခေါ်ပါ။ မော်လီကျူးဒြပ်ထု = m1 နှင့် ရွေ့လျားမှုအမြန်နှုန်း = v1။ ဘယ်ဘက်သို့ ရွေ့လျားမှု ဦးတည်ရာကို အနုတ်ဟု သတ်မှတ်ထားပြီး ညာဘက်သို့ ရွေ့လျားမှု ဦးတည်ရာကို အပေါင်းဟု သတ်မှတ်ထားပါသည်။

ကွန်တိန်နာနံရံကို မတိုက်မိမီ မော်လီကျူးရွေ့လျားမှုသည် x-ဝင်ရိုးနှင့်အပြိုင်ဖြစ်ပြီး ဘယ်ဘက်သို့ ရွေ့လျားမှုဦးတည်ချက်ရှိသည်ဟု ယူဆနိုင်သည်။ ထို့ကြောင့် x-ဝင်ရိုးတွင် အမြန်နှုန်း၏ အစိတ်အပိုင်းတစ်ခုရှိပြီး ၎င်းသည် အနုတ် (-v) ဖြစ်သည်_1x)။ ၎င်းတွင် အလေးချိန် (m) ရှိသောကြောင့်₁) နှင့် အမြန်နှုန်း (-v)_1xမော်လီကျူးတွင် အရှိန်အဟုန် (p) ရှိသည်₁ = -m₁ v_1x). ဒါက ကနဦးအရှိန်အဟုန်ပါ။ နံရံတစ်ခုနဲ့ တိုက်မိတဲ့အခါ မော်လီကျူးက နံရံပေါ်မှာ အက်ရှင်အားတစ်ခု ပေးပါတယ်။ အက်ရှင်အားတစ်ခုရှိတာကြောင့် နံရံက တုံ့ပြန်မှုအားတစ်ခု ပေးပါတယ်။ နံရံကနေ တုံ့ပြန်မှုအားက မော်လီကျူးကို ညာဘက်ကို ထင်ဟပ်စေပါတယ်။ ညာဘက်ကို ရွေ့လျားတဲ့ ဦးတည်ရာကြောင့် မော်လီကျူးအလျင် အစိတ်အပိုင်းက အပေါင်း (v) ဖြစ်ပါတယ်။_1x) တိုက်မိပြီးနောက် မော်လီကျူးအရှိန်အဟုန်သည် p ဖြစ်သည်₂ = မီတာ₁ v_1xဒါက နောက်ဆုံးအချိန်ပဲ။

တိုက်မိမှုများကြောင့် ဖြစ်ပေါ်လာသော အရှိန်အဟုန်ပြောင်းလဲမှု၏ ပမာဏမှာ-

စုစုပေါင်းအရှိန်အဟုန် = နောက်ဆုံးအရှိန်အဟုန်—အစပိုင်းအရှိန်အဟုန်

p စုစုပေါင်း = p₂ - စ₁

p စုစုပေါင်း = m₁ v_1x – (-မီတာ₁ v_1x)

p စုစုပေါင်း = 2m₁ v_1x

2m₁ v_1x = တစ်ကြိမ်တိုက်မိမှုအတွက် စုစုပေါင်းအရှိန်အဟုန်။ မော်လီကျူးတိုက်မိမှုများသည် ပြီးပြည့်စုံသောတိုက်မိမှုများဖြစ်သောကြောင့် တိုက်မိမှုများသည် တစ်ကြိမ်တည်းမဟုတ်ဘဲ အကြိမ်ကြိမ်ဖြစ်ပွားသည်။ ပြီးပြည့်စုံသောတိုက်မိမှုတွင် စွမ်းအင်ထိန်းသိမ်းရေးဥပဒေနှင့် အရှိန်အဟုန်ထိန်းသိမ်းရေးဥပဒေတို့ အကျုံးဝင်သည်။ တိုက်မိမှုမတိုင်မီ စွမ်းအင်နှင့် အရှိန်အဟုန် = တိုက်မိပြီးနောက် စွမ်းအင်နှင့် အရှိန်အဟုန်။ ထို့ကြောင့် မော်လီကျူးသည် ဘယ်တော့မှ ရပ်တန့်မည်မဟုတ်ပါ (အဆုံးမဲ့စွမ်းအင်)။ မော်လီကျူးအမြန်နှုန်းလည်း ဘယ်တော့မှ လျော့ကျမည်မဟုတ်ပါ (အရှိန်အဟုန်ဆက်လက်တည်ရှိနေသည်)။

ဘယ်ဘက်နံရံနှင့် တိုက်မိပြီးနောက် မော်လီကျူးသည် ညာဘက်နံရံကို ထိမိသည်အထိ ညာဘက်သို့ ရွေ့လျားသည်။ ညာဘက်နံရံကို တိုက်မိပြီးနောက် မော်လီကျူးသည် ဘယ်ဘက်သို့ ပြန်ရွေ့လျားပြီး ဘယ်ဘက်နံရံကို ထပ်မံထိမိသည်။ သေတ္တာ၏ ဘေးတစ်ဖက်၏ အလျား = l ဖြစ်သောကြောင့် ဘယ်ဘက်နံရံကို ပထမဆုံးအကြိမ် တိုက်မိပြီးနောက် မော်လီကျူးသည် 2l အကွာအဝေးသို့ ခရီးသွားပြီးနောက် ဘယ်ဘက်နံရံကို ဒုတိယအကြိမ် ထပ်မံတိုက်မိမည်ဖြစ်သည်။ 2l အထိ ရွေ့လျားသောအခါ မော်လီကျူးများသည် အချိန်အပိုင်းအခြားတစ်ခု လိုအပ်သည် (Δ(တ)။ အချိန်ကြားကာလပမာဏ (Δ(က) မော်လီကျူးသည် 2l အထိ ရွေ့လျားရန် လိုအပ်သည်မှာ သင်္ချာနည်းအရ ဖြစ်သည်။

Δt သည် တိုက်မိမှုတစ်ခုစီကြား အချိန်အပိုင်းအခြားဖြစ်သည်။ နံရံတစ်ခုကို တိုက်မိသောအခါ မော်လီကျူးသည် နံရံပေါ်တွင် အက်ရှင်အားကို ပေးသည်။ အက်ရှင်အားကြောင့် နံရံသည် တုံ့ပြန်မှုအားကို ပေးသည်။ ဤတုံ့ပြန်မှုအားရှိနေခြင်းကြောင့် မော်လီကျူးသည် ညာဘက်သို့ ပြန်လည်ရွေ့လျားသည်။ ဤကိစ္စတွင် မော်လီကျူးရွေ့လျားမှု၏ ဦးတည်ရာ ပြောင်းလဲသွားသည်။ အစပိုင်းတွင် မော်လီကျူးသည် ဘယ်ဘက်သို့ ရွေ့လျားသည် (-v1x)၊ နံရံကို တိုက်မိပြီးနောက် မော်လီကျူးသည် ညာဘက်သို့ ရွေ့လျားသည် (v)။_1x)။ ရွေ့လျားမှု ဦးတည်ရာပြောင်းလဲမှုများသည် အရှိန်အဟုန်ကို ပြောင်းလဲစေသည် (နောက်ဆုံးအရှိန်အဟုန် – ကနဦးအရှိန်အဟုန် = m)₁ v_1x – (-မီတာ₁ v_1x) = ၂ မီတာ₁ v_1x)။ နံရံက ပေးထားတဲ့ စုစုပေါင်းအားကြောင့် အရှိန်အဟုန်ပြောင်းလဲမှု ဖြစ်ပေါ်တယ်လို့ ပြောနိုင်ပါတယ်။ နံရံက ပေးထားတဲ့ စုစုပေါင်းအားပမာဏကို သင်္ချာနည်းအရ တွက်ချက်ရင်-

အထက်ပါအကွက်တွင် မော်လီကျူးတစ်ခုတည်းကိုသာ ဖော်ပြထားသည်။ ၎င်းသည် အကွက်ထဲတွင် ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူး တစ်ခုတည်းသာရှိသည်ဟု မဆိုလိုပါ။ အမှန်တကယ်တွင် ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးများစွာရှိသည်။ အကွက်အတွင်းရှိ ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးအားလုံးအတွက် စုစုပေါင်းအားပမာဏ၊ သင်္ချာနည်းအရ-

စ = စ₁ + F ကို₂ + F ကို₃ + ….. + F_n

F₁ = မော်လီကျူး ၁ အတွက် စုစုပေါင်းအား

F₂ = မော်လီကျူး ၁ အတွက် စုစုပေါင်းအား

F₃ = မော်လီကျူး ၁ အတွက် စုစုပေါင်းအား

…… = စသည်ဖြင့်

F_n = မော်လီကျူးများအတွက် စုစုပေါင်းအား ၄

n = နောက်ဆုံး မော်လီကျူး။

m₁ = မော်လီကျူးအလေးချိန် ၂၊ m₂ = မော်လီကျူးအလေးချိန် ၂၊ m₃ = မော်လီကျူးအလေးချိန် 3၊ mn = နောက်ဆုံးမော်လီကျူး၏အလေးချိန်။ m₁ + မီတာ₂ + မီတာ₃ + ….. + မီတာ_n = m (သေတ္တာအတွင်းရှိ ဓာတ်ငွေ့အလေးချိန်)။ l = သေတ္တာ၏ဘေးတစ်ဖက်၏ အလျား။

v_12x = မော်လီကျူးအမြန်နှုန်း 1, v_{22 က x} = မော်လီကျူးအမြန်နှုန်း 2, v_{33 က x} = မော်လီကျူး ၃ ၏ အမြန်နှုန်း၊ v_{n2 x} = နောက်ဆုံးမော်လီကျူး၏အလျင်။ မော်လီကျူးတစ်ခုစီ၏အလျင်ကွဲပြားသောကြောင့် မော်လီကျူးအားလုံး၏ပျမ်းမျှအလျင်ကို တွက်ချက်ရန်လိုအပ်သည်။ မော်လီကျူးတစ်ခု၏ပျမ်းမျှအလျင်ကိုတွက်ချက်ရန်အတွက် မော်လီကျူးအားလုံး၏အလျင်ကို မော်လီကျူးအရေအတွက်ဖြင့် စားနိုင်သည်။ ဓာတ်ငွေ့၏ kinetic သီအိုရီတွင် မော်လီကျူးအရေအတွက်ကို N သင်္ကေတဖြင့် ပေးလေ့ရှိသည်။ သင်္ချာနည်းအရ မော်လီကျူးအားလုံး၏ပျမ်းမျှအလျင်ကို အောက်ပါအတိုင်းရေးသားထားသည်။

Wအီး ပေါင်းစပ် အ ညီမျှခြင်း b နှင့် အ ညီမျှခြင်း a :

F = အား၊ m = ဓာတ်ငွေ့များ၏ ဒြပ်ထု၊ l = သေတ္တာ၏ ဘေးတစ်ဖက်၏ အလျား၊ N = မော်လီကျူး အရေအတွက်။

ယခင်ရှင်းလင်းချက်တွင်၊ x-ဝင်ရိုးနှင့်အပြိုင် မော်လီကျူးများ၏ ရွေ့လျားမှုကို ယူဆထားသည်။ ဤကြိုတင်ယူဆချက်ကို ကျွန်ုပ်တို့၏ ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုကို ပိုမိုလွယ်ကူစေရန် ပြုလုပ်ထားသည်။ အမှန်တကယ်တွင်၊ သေတ္တာတစ်ခုအတွင်းရှိ ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးအားလုံးသည် မည်သည့်ဦးတည်ချက်သို့မျှ ကျပန်းမရွေ့လျားပါ။ ရွေ့လျားမှုသည် ကျပန်းဖြစ်ပေါ်သောကြောင့်၊ x-ဝင်ရိုးတွင် ပျမ်းမျှအလျင်အစိတ်အပိုင်းရှိခြင်းအပြင်၊ မော်လီကျူးတွင် y-ဝင်ရိုး သို့မဟုတ် z-ဝင်ရိုးတွင် ပျမ်းမျှအလျင်အစိတ်အပိုင်းလည်းရှိသည်။ ထို့ကြောင့်၊ ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူး၏ ပျမ်းမျှအလျင်သည် x-ဝင်ရိုး၊ y-ဝင်ရိုးနှင့် z-ဝင်ရိုးပေါ်ရှိ ပျမ်းမျှအလျင်၏ အစိတ်အပိုင်းစုစုပေါင်းအရေအတွက်ဖြစ်သည်။ သင်္ချာနည်းအရ-

မော်လီကျူးများသည် ကျပန်းရွေ့လျားကြသောကြောင့် x-ဝင်ရိုး၊ y-ဝင်ရိုး နှင့် z-ဝင်ရိုးပေါ်ရှိ အလျင်အစိတ်အပိုင်းများသည် ပမာဏတူညီကြသည်။ သင်္ချာနည်းအရ-

ကျနော်တို့ပေါင်းစပ် အ ညီမျှခြင်း ၂ နှင့် အ ညီမျှခြင်း ၂ :

Wအီး ပေါင်းစပ် အ ညီမျှခြင်း 3 နှင့် အ ညီမျှခြင်းnc :

F = မျက်နှာပြင်ဧရိယာ A ရှိသော ကွန်တိန်နာ၏ နံရံပေါ်တွင် ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးများမှ သက်ရောက်သော အားပမာဏ။

ဖိအား (P) နှင့် အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းဖြင့်သာမြင်နိုင်သော ပမာဏအကြား ဆက်နွယ်မှု

ဖိအား (P) သည် ဓာတ်ငွေ့၏ မက်ခရိုစကုပ်ဖြင့်သာမြင်နိုင်သော သဘောသဘာဝကို ဖော်ပြသော ပမာဏတစ်ခုဖြစ်သည်။ ဓာတ်ငွေ့၏ အဏုကြည့်မှန်ပြောင်းဖြင့်သာမြင်နိုင်သော ဂုဏ်သတ္တိများအပေါ် အခြေခံသည့် ဖိအားကို ပြန်လည်သုံးသပ်ပါ။ နံရံပေါ်ရှိ ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးမှ ပေးထားသော ဖြတ်ပိုင်းဧရိယာ A ရှိသည့် ဖိအားပမာဏမှာ-

P = ဖိအား၊ N = ဓာတ်ငွေ့မော်လီကျူးအရေအတွက်၊ m = ဒြပ်ထု၊ v = မော်လီကျူး၏ ပျမ်းမျှအမြန်နှုန်း၊ V = ကွန်တိန်နာ၏ ထုထည်