ਬਰਨੌਲਿਸ ਸਿਧਾਂਤ ਅਤੇ ਬਰਨੌਲਿਸ ਸਮੀਕਰਨ ਦੇ ਉਪਯੋਗਾਂ ਬਾਰੇ ਲੇਖ
ਟੋਰੀਸੈਲੀ ਦਾ ਪ੍ਰਮੇਯ
ਬਰਨੌਲੀ ਦੇ ਸਮੀਕਰਨ ਦੇ ਉਪਯੋਗਾਂ ਵਿੱਚੋਂ ਇੱਕ ਹੈ ਇੱਕ ਕੰਟੇਨਰ ਦੇ ਤਲ ਤੋਂ ਤਰਲ ਨਿਕਾਸ ਦੀ ਗਤੀ ਦੀ ਗਣਨਾ ਕਰਨਾ (ਚਿੱਤਰ ਵੇਖੋ)।
ਅਸੀਂ ਬਰਨੌਲੀ ਦੇ ਸਮੀਕਰਨ ਨੂੰ ਬਿੰਦੂ 1 (ਕੰਟੇਨਰ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ) ਅਤੇ ਬਿੰਦੂ 2 (ਛੇਰੀ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ) 'ਤੇ ਲਾਗੂ ਕਰਦੇ ਹਾਂ। ਕਿਉਂਕਿ ਕੰਟੇਨਰ ਦੇ ਤਲ 'ਤੇ ਛੇਕ ਦਾ ਵਿਆਸ ਕੰਟੇਨਰ ਦੇ ਵਿਆਸ ਨਾਲੋਂ ਬਹੁਤ ਛੋਟਾ ਹੈ, ਇਸ ਲਈ ਕੰਟੇਨਰ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ 'ਤੇ ਤਰਲ ਦੀ ਗਤੀ ਨੂੰ ਜ਼ੀਰੋ ਮੰਨਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ (v 1 = 0)। ਕੰਟੇਨਰ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ ਅਤੇ ਛੇਕ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ ਖੁੱਲ੍ਹੀ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਦਬਾਅ ਵਾਯੂਮੰਡਲ ਦੇ ਦਬਾਅ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੋਵੇ (P 1 = P 2 )। ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਇਸ ਮਾਮਲੇ ਲਈ ਬਰਨੌਲੀ ਦਾ ਸਮੀਕਰਨ ਇਹ ਹੈ:
ਜੇਕਰ ਅਸੀਂ ਕੰਟੇਨਰ ਦੇ ਤਲ 'ਤੇ ਮੋਰੀ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੇ ਵੇਗ ਦੀ ਗਣਨਾ ਕਰਨਾ ਚਾਹੁੰਦੇ ਹਾਂ, ਤਾਂ ਇਹ ਸਮੀਕਰਨ ਇਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲ ਜਾਂਦਾ ਹੈ:
ਤਰਲ ਪਦਾਰਥ ਦੀ ਘਣਤਾ ਇੱਕੋ ਜਿਹੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ρ ਖਤਮ ਹੋ ਜਾਵੇ।
ਇਸ ਸਮੀਕਰਨ ਦੇ ਆਧਾਰ 'ਤੇ, ਕੰਟੇਨਰ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ ਤੋਂ ਇੱਕ ਛੇਕ ਵਿੱਚ ਪਾਣੀ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੀ ਗਤੀ ਉਹੀ ਹੈ ਜੋ
ਪਾਣੀ ਦੇ ਵਹਾਅ ਦੀ ਗਤੀ ਜੋ ਕਿ ਮੁਕਤ ਡਿੱਗਦੀ ਹੈ h ਤੱਕ ਹੈ (ਮੁਕਤ ਡਿੱਗਣ ਦੀ ਗਤੀ ਨਾਲ ਤੁਲਨਾ ਕਰੋ)। ਇਸਨੂੰ ਟੋਰੀਸੈਲੀ ਦੇ ਪ੍ਰਮੇਏ ਵਜੋਂ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਪ੍ਰਮੇਏ ਦੀ ਖੋਜ ਬਰਨੌਲੀ ਦੁਆਰਾ ਸਮੀਕਰਨ ਦੀ ਖੋਜ ਕਰਨ ਤੋਂ ਇੱਕ ਸਦੀ ਪਹਿਲਾਂ, ਗੈਲੀਲੀਓ ਦੇ ਇੱਕ ਵਿਦਿਆਰਥੀ, ਟੋਰੀਸੈਲੀ ਦੁਆਰਾ ਕੀਤੀ ਗਈ ਸੀ।
ਵੈਨਟੂਰੀ ਪ੍ਰਭਾਵ
ਟੋਰੀਸੇਲੀ ਦੇ ਪ੍ਰਮੇਏ ਤੋਂ ਇਲਾਵਾ, ਬਰਨੌਲੀ ਦੇ ਸਮੀਕਰਨ ਨੂੰ ਹੋਰ ਵਿਸ਼ੇਸ਼ ਮਾਮਲਿਆਂ ਵਿੱਚ ਵੀ ਲਾਗੂ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ, ਅਰਥਾਤ ਜਦੋਂ ਤਰਲ ਪਾਈਪ ਦੇ ਇੱਕ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਵਗਦਾ ਹੈ ਜੋ ਲਗਭਗ ਇੱਕੋ ਜਿਹੀ ਉਚਾਈ ਵਾਲਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਵਿਆਖਿਆ ਨੂੰ ਸਮਝਣ ਲਈ, ਹੇਠਾਂ ਦਿੱਤੀ ਤਸਵੀਰ ਨੂੰ ਵੇਖੋ।
ਉੱਪਰ ਦਿੱਤੀ ਤਸਵੀਰ ਵਿੱਚ ਇਹ ਦਿਖਾਈ ਦਿੰਦਾ ਹੈ ਕਿ ਪਾਈਪ ਦੀ ਉਚਾਈ, ਪਾਈਪ ਦੇ ਦੋਵੇਂ ਹਿੱਸੇ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਇੱਕ ਵੱਡਾ ਕਰਾਸ-ਸੈਕਸ਼ਨ ਖੇਤਰ ਹੈ ਅਤੇ
ਪਾਈਪ ਦਾ ਉਹ ਹਿੱਸਾ ਜਿਸਦੇ ਛੋਟੇ ਹਿੱਸੇ ਵਾਲੇ ਖੇਤਰ ਹਨ, ਲਗਭਗ ਇੱਕੋ ਜਿਹਾ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਉਚਾਈ ਬਰਾਬਰ ਹੋਵੇ। ਜੇਕਰ ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ ਲਾਗੂ ਕੀਤਾ ਜਾਵੇ, ਤਾਂ ਬਰਨੌਲੀ ਦਾ ਸਮੀਕਰਨ ਇਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲ ਜਾਂਦਾ ਹੈ:
ਜਦੋਂ ਤਰਲ ਪਾਈਪ ਦੇ ਇੱਕ ਛੋਟੇ ਹਿੱਸੇ (A 2 ) ਵਿੱਚੋਂ ਲੰਘਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਰਲ ਦੀ ਦਰ ਵੱਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਬਰਨੌਲੀ ਦੇ ਸਿਧਾਂਤ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ, ਜੇਕਰ ਤਰਲ ਦੀ ਗਤੀ ਵਧਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਰਲ ਦਾ ਦਬਾਅ ਛੋਟਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਪਾਈਪ ਦੇ ਤੰਗ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦਾ ਦਬਾਅ ਘੱਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਪਰ ਤਰਲ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਵੱਧ ਹੁੰਦੀ ਹੈ।
ਇਸਨੂੰ ਵੈਂਚੂਰੀ ਪ੍ਰਭਾਵ ਵਜੋਂ ਜਾਣਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਅਤੇ ਇਹ ਮਾਤਰਾਤਮਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਦਰਸਾਉਂਦਾ ਹੈ ਕਿ ਜੇਕਰ ਤਰਲ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਉੱਚੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਰਲ ਦਬਾਅ ਛੋਟਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਇਸੇ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਜੇਕਰ ਤਰਲ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਘੱਟ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਰਲ ਦਬਾਅ ਵੱਡਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
Venturi ਮੀਟਰ
ਵੈਂਟੂਰੀ ਪ੍ਰਭਾਵ ਦਾ ਇੱਕ ਦਿਲਚਸਪ ਉਪਯੋਗ ਇੱਕ ਵੈਂਟੂਰੀ ਮੀਟਰ ਹੈ। ਇਸ ਔਜ਼ਾਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਤਰਲ ਪਦਾਰਥ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਉਦਾਹਰਣ ਵਜੋਂ, ਪਾਈਪ ਵਿੱਚੋਂ ਵਹਿ ਰਹੇ ਪਾਣੀ ਜਾਂ ਤੇਲ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਦੀ ਗਣਨਾ ਕਰਨ ਲਈ। ਵੈਂਟੂਰੀ ਮੀਟਰ ਦੀਆਂ ਦੋ ਕਿਸਮਾਂ ਹਨ, ਅਰਥਾਤ ਮੈਨੋਮੀਟਰਾਂ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਵੈਂਟੂਰੀ ਮੀਟਰ ਅਤੇ ਵੈਂਟੂਰੀ ਮੀਟਰ ਜੋ ਇੱਕ ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹਨ ਜਿਸ ਵਿੱਚ ਹੋਰ ਤਰਲ ਪਦਾਰਥ ਹੁੰਦੇ ਹਨ, ਜਿਵੇਂ ਕਿ ਪਾਰਾ। ਕੰਮ ਕਰਨ ਦਾ ਸਿਧਾਂਤ ਇੱਕੋ ਜਿਹਾ ਹੈ।
ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਤੋਂ ਬਿਨਾਂ ਵੈਂਚੁਰੀ ਮੀਟਰ
ਹੇਠਾਂ ਦਿੱਤੀ ਤਸਵੀਰ ਇੱਕ ਵੈਂਟੂਰੀ ਮੀਟਰ ਦਿਖਾਉਂਦੀ ਹੈ ਜੋ ਪਾਈਪ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ ਵਰਤਿਆ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
ਜਦੋਂ ਤਰਲ ਪਾਈਪ ਦੇ ਇੱਕ ਛੋਟੇ ਹਿੱਸੇ (A 2 ) ਵਿੱਚੋਂ ਲੰਘਦਾ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਰਲ ਦੀ ਦਰ ਵੱਧ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਬਰਨੌਲੀ ਦੇ ਸਿਧਾਂਤ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ, ਜੇਕਰ ਤਰਲ ਦੀ ਦਰ ਵਧਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਤਰਲ ਦਾ ਦਬਾਅ ਛੋਟਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਇੱਕ ਵੱਡੇ ਹਿੱਸੇ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦਾ ਦਬਾਅ ਇੱਕ ਛੋਟੇ ਹਿੱਸੇ (P 1 > P 2 ) ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦੇ ਦਬਾਅ ਨਾਲੋਂ ਵੱਧ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਸਦੀ ਬਜਾਏ, v 2 > v 1
ਕਿਉਂਕਿ P 1 > P 2 ਅਤੇ v 2 > v 1 ਤਾਂ ਇਸ ਸਮੀਕਰਨ ਨੂੰ ਇਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
ਸਮੀਕਰਨ 1.
ਨਿਰੰਤਰਤਾ ਦਾ ਸਮੀਕਰਨ:
ਸਮੀਕਰਨ 2.
ਇੱਕ ਵੱਡੇ ਕਰਾਸ-ਸੈਕਸ਼ਨ (v 1 ) ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਦੀ ਮੰਗ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ । ਅਸੀਂ ਸਮੀਕਰਨ 1 ਵਿੱਚ v 2 ਨੂੰ ਸਮੀਕਰਨ 2 ਵਿੱਚ v 2 ਨਾਲ ਬਦਲਦੇ ਹਾਂ।
ਸਮੀਕਰਨ 3.
ਕਿਸੇ ਖਾਸ ਡੂੰਘਾਈ 'ਤੇ ਤਰਲ ਦਬਾਅ ਦੀ ਗਣਨਾ ਕਰਨ ਲਈ, ਸਮੀਕਰਨ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰੋ:
p = ρ gh → ਸਮੀਕਰਨ a
ਜੇਕਰ ਤਰਲ ਘਣਤਾ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਘੱਟ ਹੈ, ਤਾਂ ਇਸ ਸਮੀਕਰਨ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਉਚਾਈਆਂ 'ਤੇ ਦਬਾਅ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਨਿਰਧਾਰਤ ਕਰਨ ਲਈ ਕਰੋ। ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ, ਸਮੀਕਰਨ a ਨੂੰ ਇਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
Δ p = ρ g Δh
ਉਪਰੋਕਤ ਮਾਮਲੇ ਲਈ, ਇਸ ਸਮੀਕਰਨ ਨੂੰ ਇਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
p 1 − p 2 = ρ gh → ਸਮੀਕਰਨ b
ਹੁਣ ਅਸੀਂ ਸਮੀਕਰਨ 3 ਵਿੱਚ p 1 – p 2 ਨੂੰ , ਸਮੀਕਰਨ b ਵਿੱਚ p 1 – p 2 ਨਾਲ ਬਦਲਦੇ ਹਾਂ:
ਕਿਉਂਕਿ ਤਰਲ ਇੱਕੋ ਜਿਹਾ ਹੈ, ਘਣਤਾ ਵੀ ਇੱਕੋ ਜਿਹੀ ਹੈ। ਸਮੀਕਰਨ ਵਿੱਚੋਂ ρ ਨੂੰ ਹਟਾ ਦਿਓ।
ਪਿਟੋਟ ਟਿਊਬਸ
ਜੇਕਰ ਵੈਂਟੂਰੀ ਮੀਟਰ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਿਸੇ ਤਰਲ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਪਾਈਟੋਟ ਟਿਊਬ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਗੈਸ ਜਾਂ ਹਵਾ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ ਨੂੰ ਮਾਪਣ ਲਈ ਕੀਤੀ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਬਿੰਦੂ 1 'ਤੇ ਮੋਰੀ ਹਵਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੇ ਸਮਾਨਾਂਤਰ ਹੈ। ਇਹਨਾਂ ਦੋ ਛੇਕਾਂ ਦੀ ਸਥਿਤੀ ਪਾਈਟੋਟ ਟਿਊਬ ਦੇ ਸਿਰੇ ਤੋਂ ਕਾਫ਼ੀ ਦੂਰ ਬਣਾਈ ਗਈ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਮੋਰੀ ਦੇ ਬਾਹਰ ਹਵਾ ਦੀ ਦਰ ਅਤੇ ਦਬਾਅ ਮੁਕਤ-ਵਹਿੰਦੀ ਹਵਾ ਦੀ ਦਰ ਅਤੇ ਦਬਾਅ ਦੇ ਸਮਾਨ ਹੋਵੇ। ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, v1 = ਮੁਕਤ-ਵਹਿੰਦੀ ਹਵਾ ਦੀ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦਰ (ਇਹ ਉਹ ਹੈ ਜਿਸਨੂੰ ਅਸੀਂ ਮਾਪਾਂਗੇ) ਅਤੇ ਮੈਨੋਮੀਟਰ (ਖੱਬੀ ਪਾਈਪ) ਦੇ ਖੱਬੇ ਪੈਰ 'ਤੇ ਦਬਾਅ = ਮੁਕਤ-ਵਹਿੰਦੀ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ (P1).
ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਦੇ ਸੱਜੇ ਪੈਰ ਵੱਲ ਜਾਣ ਵਾਲਾ ਛੇਕ, ਹਵਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੇ ਲੰਬਵਤ। ਇਸ ਲਈ, ਇਸ ਛੇਕ (ਵਿਚਕਾਰਲੇ) ਵਿੱਚੋਂ ਵਹਿਣ ਵਾਲੀ ਹਵਾ ਦੀ ਦਰ ਘੱਟ ਜਾਂਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਜਦੋਂ ਇਹ ਬਿੰਦੂ 2 'ਤੇ ਪਹੁੰਚਦੀ ਹੈ ਤਾਂ ਹਵਾ ਰੁਕ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, v 2 = 0। ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਦੇ ਸੱਜੇ ਪੈਰ 'ਤੇ ਦਬਾਅ ਬਿੰਦੂ 2 (P 2 ) 'ਤੇ ਹਵਾ ਦੇ ਦਬਾਅ ਦੇ ਬਰਾਬਰ ਹੈ। ਬਿੰਦੂ 1 ਅਤੇ ਬਿੰਦੂ 2 ਦੀ ਉਚਾਈ ਲਗਭਗ ਇੱਕੋ ਜਿਹੀ ਹੈ (ਅੰਤਰ ਬਹੁਤ ਵੱਡਾ ਨਹੀਂ ਹੈ) ਤਾਂ ਜੋ ਇਸਨੂੰ ਨਜ਼ਰਅੰਦਾਜ਼ ਕੀਤਾ ਜਾ ਸਕੇ।
ਦਬਾਅ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ (P 2 – P 1 ) = ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦਾ ਹਾਈਡ੍ਰੋਸਟੈਟਿਕ ਦਬਾਅ (ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਵਿੱਚ ਕਾਲਾ ਰੰਗ ਤਰਲ, ਪਾਰਾ ਹੈ)। ਗਣਿਤਿਕ ਤੌਰ 'ਤੇ ਲਿਖਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
p 2 – p 1 = ρ 'gh → ਸਮੀਕਰਨ 2
ρ '= ਇੱਕ ਮੈਨੋਮੀਟਰ ਵਿੱਚ ਤਰਲ ਦੀ ਘਣਤਾ
ਸਮੀਕਰਨ 1 ਅਤੇ ਸਮੀਕਰਨ 2। ਖੱਬਾ ਖੰਡ ਇੱਕੋ ਜਿਹਾ ਹੈ (P 2 – P 1 )। ਇਸ ਲਈ, ਸਮੀਕਰਨ 1 ਅਤੇ ਦੋ ਨੂੰ ਇਸ ਵਿੱਚ ਬਦਲਿਆ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ:
ਪਾਈਪੇਟ ਨਾਲ ਪੀਓ
ਕੀ ਤੁਸੀਂ ਕਦੇ ਪਾਈਪੇਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਪੀਤਾ ਹੈ? ਜਦੋਂ ਅਸੀਂ ਪਾਈਪੇਟ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਕੇ ਪਾਣੀ ਚੂਸਦੇ ਹਾਂ, ਤਾਂ ਅਸੀਂ ਪਾਈਪੇਟ ਵਿੱਚ ਹਵਾ ਨੂੰ ਤੇਜ਼ ਗਤੀ ਦਿੰਦੇ ਹਾਂ। ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਸਾਡੇ ਮੂੰਹ ਵਿੱਚ ਪਾਈਪੇਟ ਵਿੱਚ ਹਵਾ ਦੀ ਗਤੀ ਵੱਧ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ, ਪਾਈਪੇਟ ਭਾਗ ਵਿੱਚ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਛੋਟਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਪੀਣ ਵਾਲੇ ਪਦਾਰਥ ਦੇ ਨੇੜੇ ਪਾਈਪੇਟ ਭਾਗ ਵਿੱਚ ਹਵਾ ਦੀ ਗਤੀ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਕਿਉਂਕਿ ਗਤੀ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਦਬਾਅ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਹਵਾ ਦੇ ਦਬਾਅ ਵਿੱਚ ਇਹ ਅੰਤਰ ਸਾਡੇ ਪੀਣ ਵਾਲੇ ਪਾਣੀ ਨੂੰ ਸਾਡੇ ਮੂੰਹ ਵਿੱਚ ਵਹਾਉਂਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਤਰਲ ਪਾਈਪੇਟ ਦੇ ਉਸ ਹਿੱਸੇ ਤੋਂ ਜਾਂਦਾ ਹੈ ਜਿੱਥੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਪਾਈਪੇਟ ਭਾਗ ਵੱਲ ਜਿੱਥੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਘੱਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।
ਚਿਮਨੀ
ਕੀ ਤੁਸੀਂ ਚਿਮਨੀ ਦੇਖੀ ਹੈ? ਧੂੰਆਂ ਚਿਮਨੀ ਰਾਹੀਂ ਉੱਪਰ ਕਿਉਂ ਜਾ ਸਕਦਾ ਹੈ? ਪਹਿਲਾਂ, ਬਲਨ ਦੁਆਰਾ ਪੈਦਾ ਹੋਣ ਵਾਲੇ ਧੂੰਏਂ ਦਾ ਤਾਪਮਾਨ ਉੱਚ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਉੱਚ ਤਾਪਮਾਨ ਦੇ ਕਾਰਨ, ਹਵਾ ਦੀ ਘਣਤਾ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਘੱਟ ਘਣਤਾ ਵਾਲੀ ਹਵਾ ਤੈਰਨਾ ਜਾਂ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਵਧਣਾ ਆਸਾਨ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਕਾਰਨ ਸਿਰਫ ਇਹੀ ਨਹੀਂ ਹੈ। ਬਰਨੌਲੀ ਦਾ ਸਿਧਾਂਤ ਵੀ ਇਸ ਸਮੱਸਿਆ ਵਿੱਚ ਸ਼ਾਮਲ ਹੈ।
ਦੂਜਾ, ਬਰਨੌਲੀ ਦਾ ਸਿਧਾਂਤ ਦੱਸਦਾ ਹੈ ਕਿ ਜੇਕਰ ਹਵਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੀ ਦਰ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਤਾਂ ਦਬਾਅ ਛੋਟਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ, ਨਹੀਂ ਤਾਂ ਜੇਕਰ ਹਵਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੀ ਦਰ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਤਾਂ ਦਬਾਅ ਵੱਡਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਚਿਮਨੀ ਦਾ ਉੱਪਰਲਾ ਹਿੱਸਾ ਬਾਹਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਚਿਮਨੀ ਦੇ ਉੱਪਰ ਹਵਾ ਚੱਲਦੀ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਇਸਦੇ ਆਲੇ ਦੁਆਲੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਘੱਟ ਹੋਵੇ। ਇੱਕ ਬੰਦ ਕਮਰੇ ਵਿੱਚ, ਹਵਾ ਨਹੀਂ ਚੱਲਦੀ, ਇਸ ਲਈ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਲਈ, ਧੂੰਆਂ ਚਿਮਨੀ ਰਾਹੀਂ ਬਾਹਰ ਨਿਕਲਦਾ ਸੀ। ਹਵਾ ਉਸ ਜਗ੍ਹਾ ਤੋਂ ਚਲਦੀ ਹੈ ਜਿੱਥੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ ਜਿੱਥੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਘੱਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।
ਜ਼ਮੀਨ ਵਿੱਚ ਖੱਡ
ਹੇਠਾਂ ਦਿੱਤੀ ਤਸਵੀਰ ਵੱਲ ਧਿਆਨ ਦਿਓ। ਇਹ ਜ਼ਮੀਨ ਵਿੱਚ ਚੂਹੇ ਦੇ ਛੇਕ ਦਾ ਚਿੱਤਰ ਹੈ। ਚੂਹੇ ਬਰਨੌਲੀ ਦੇ ਸਿਧਾਂਤ ਨੂੰ ਵੀ ਜਾਣਦੇ ਹਨ। ਚੂਹੇ ਸਾਹ ਚੜ੍ਹਨ ਕਾਰਨ ਮਰਨਾ ਪਸੰਦ ਨਹੀਂ ਕਰਦੇ, ਇਸ ਲਈ ਚੂਹੇ ਵੱਖ-ਵੱਖ ਉਚਾਈਆਂ 'ਤੇ ਦੋ ਛੇਕ ਬਣਾਉਂਦੇ ਹਨ। ਜ਼ਮੀਨ ਦੀ ਸਤ੍ਹਾ ਵਿੱਚ ਉਚਾਈ ਦੇ ਅੰਤਰ ਦੇ ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ, ਹਵਾ ਦੂਜੀ ਹਵਾ ਨਾਲ ਟਕਰਾ ਰਹੀ ਹੈ। ਇਹ ਇੱਕ ਵੱਡੇ ਵਿਆਸ ਵਾਲੇ ਪਾਈਪ ਤੋਂ ਇੱਕ ਛੋਟੇ ਵਿਆਸ ਵਾਲੇ ਪਾਈਪ ਵਿੱਚ ਵਗਦੇ ਪਾਣੀ ਵਾਂਗ ਹੈ। ਇਸ ਲਈ, ਹਵਾ ਦੀ ਗਤੀ ਵਧਦੀ ਹੈ ਅਤੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਘੱਟ ਜਾਂਦਾ ਹੈ।
ਕਿਉਂਕਿ ਹਵਾ ਦੇ ਦਬਾਅ ਵਿੱਚ ਅੰਤਰ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਹਵਾ ਨੂੰ ਚੂਹੇ ਦੇ ਛੇਕ ਵਿੱਚੋਂ ਵਹਿਣ ਲਈ ਮਜਬੂਰ ਕੀਤਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਹਵਾ ਉਸ ਜਗ੍ਹਾ ਤੋਂ ਵਹਿੰਦੀ ਹੈ ਜਿੱਥੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਵੱਧ ਹੁੰਦਾ ਹੈ, ਜਿੱਥੇ ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਘੱਟ ਹੁੰਦਾ ਹੈ।
ਹਵਾਈ ਜਹਾਜ਼ ਦੇ ਖੰਭ ਅਤੇ ਗਤੀਸ਼ੀਲ ਲਿਫਟ
ਜਹਾਜ਼ਾਂ ਦੇ ਉੱਡਣ ਦਾ ਇੱਕ ਕਾਰਨ ਖੰਭ ਹਨ। ਖੰਭਾਂ ਦੀ ਸ਼ਕਲ ਵਕਰ ਹੁੰਦੀ ਹੈ, ਅਤੇ ਅਗਲਾ ਹਿੱਸਾ ਪਿਛਲੇ ਨਾਲੋਂ ਮੋਟਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਖੰਭਾਂ ਦੀ ਸ਼ਕਲ ਨੂੰ ਏਰੋਫੋਇਲ ਕਿਹਾ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਇਹ ਵਿਚਾਰ ਪੰਛੀ ਦੇ ਖੰਭਾਂ ਤੋਂ ਨਕਲ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਸੀ। ਪੰਛੀ ਦੇ ਖੰਭਾਂ ਦੀ ਸ਼ਕਲ ਵੀ ਇਸ ਤਰ੍ਹਾਂ ਦੀ ਹੈ (ਪੰਛੀ ਦੇ ਖੰਭ ਵਕਰ ਹੁੰਦੇ ਹਨ, ਅਤੇ ਅਗਲਾ ਹਿੱਸਾ ਮੋਟਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ)। ਫਰਕ ਇਹ ਹੈ ਕਿ ਪੰਛੀਆਂ ਦੇ ਖੰਭ ਫੜ੍ਹ ਸਕਦੇ ਹਨ, ਜਦੋਂ ਕਿ ਜਹਾਜ਼ਾਂ ਦੇ ਖੰਭ ਨਹੀਂ ਫੜ੍ਹਦੇ। ਪੰਛੀ ਉੱਡ ਸਕਦੇ ਹਨ ਕਿਉਂਕਿ ਉਹ ਆਪਣੇ ਖੰਭ ਫੜ੍ਹਦੇ ਹਨ, ਇਸ ਲਈ ਵਿੰਗ ਦੇ ਦੋਵੇਂ ਪਾਸਿਆਂ ਵਿੱਚੋਂ ਹਵਾ ਦਾ ਪ੍ਰਵਾਹ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਜਹਾਜ਼ ਦੇ ਵਿੰਗ ਦੇ ਦੋਵੇਂ ਪਾਸੇ ਹਵਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਲਈ, ਜਹਾਜ਼ ਨੂੰ ਅੱਗੇ ਵਧਾਇਆ ਜਾਣਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ। ਮਨੁੱਖ ਜਹਾਜ਼ਾਂ ਨੂੰ ਹਿਲਾਉਣ ਲਈ ਮਸ਼ੀਨਾਂ ਦੀ ਵਰਤੋਂ ਕਰਦੇ ਹਨ।
ਵਿੰਗ ਦਾ ਅਗਲਾ ਹਿੱਸਾ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਝੁਕਣ ਲਈ ਤਿਆਰ ਕੀਤਾ ਗਿਆ ਹੈ। ਹੇਠਾਂ ਤੋਂ ਵਗਦੀ ਹਵਾ ਉੱਪਰੋਂ ਹਵਾ ਨਾਲ ਟਕਰਾਉਂਦੀ ਹੈ। ਇਹ ਇੱਕ ਵੱਡੇ ਕਰਾਸ-ਸੈਕਸ਼ਨ ਵਾਲੇ ਪਾਈਪ ਤੋਂ ਇੱਕ ਤੰਗ-ਸੈਕਸ਼ਨ ਵਾਲੇ ਪਾਈਪ ਵਿੱਚ ਵਗਦੇ ਪਾਣੀ ਵਾਂਗ ਹੈ। ਨਤੀਜੇ ਵਜੋਂ, ਵਿੰਗ ਦੇ ਉੱਪਰ ਹਵਾ ਦੀ ਦਰ ਵਧਦੀ ਹੈ। ਕਿਉਂਕਿ ਜਿਵੇਂ-ਜਿਵੇਂ ਹਵਾ ਦੀ ਦਰ ਵਧਦੀ ਹੈ, ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਛੋਟਾ ਹੋ ਜਾਂਦਾ ਹੈ। ਇਸਦੇ ਉਲਟ, ਵਿੰਗ ਦੇ ਹੇਠਾਂ ਹਵਾ ਦੇ ਪ੍ਰਵਾਹ ਦੀ ਦਰ ਘੱਟ ਹੁੰਦੀ ਹੈ ਕਿਉਂਕਿ ਹਵਾ ਧੱਕਾ ਨਹੀਂ ਮਾਰ ਰਹੀ ਹੁੰਦੀ (ਹਵਾ ਦਾ ਦਬਾਅ ਜ਼ਿਆਦਾ ਹੁੰਦਾ ਹੈ)। ਇਸ ਦਬਾਅ ਦੇ ਅੰਤਰ ਦੀ ਮੌਜੂਦਗੀ, ਜਹਾਜ਼ ਦੇ ਵਿੰਗ ਨੂੰ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਲੈ ਜਾਂਦੀ ਹੈ।
ਬਰਨੌਲੀ ਦਾ ਸਿਧਾਂਤ ਸਿਰਫ ਇੱਕ ਕਾਰਕ ਹੈ। ਇੱਕ ਹੋਰ ਕਾਰਨ ਗਤੀ ਹੈ। ਆਮ ਤੌਰ 'ਤੇ, ਜਹਾਜ਼ ਦਾ ਵਿੰਗ ਥੋੜ੍ਹਾ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਝੁਕਿਆ ਹੁੰਦਾ ਹੈ। ਵਿੰਗ ਦੀ ਹੇਠਲੀ ਸਤ੍ਹਾ ਨਾਲ ਟਕਰਾਉਣ ਵਾਲੀ ਹਵਾ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਝੁਕੀ ਹੁੰਦੀ ਹੈ। ਕਿਉਂਕਿ ਜਹਾਜ਼ ਦੇ ਦੋ ਖੰਭ ਹੁੰਦੇ ਹਨ, ਖੱਬੇ ਅਤੇ ਸੱਜੇ ਪਾਸੇ, ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਝੁਕੀ ਹੋਈ ਹਵਾ ਇੱਕ ਦੂਜੇ ਨਾਲ ਟਕਰਾ ਜਾਂਦੀ ਹੈ। ਟੱਕਰ ਹੋਣ ਵਾਲੀ ਹਵਾ ਦੇ ਅਣੂ ਗਤੀ ਵਿੱਚ ਬਦਲਾਅ ਵਾਧੂ ਲਿਫਟ ਪੈਦਾ ਕਰਦੇ ਹਨ।
ਕਿਉਂਕਿ ਖੰਭ ਦੀ ਸ਼ਕਲ ਪੂਛ ਵੱਲ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਮੁੜਦੀ ਹੈ ਤਾਂ ਜੋ ਹਵਾ ਨੂੰ ਖੰਭ ਦੁਆਰਾ ਦੁਬਾਰਾ ਹੇਠਾਂ ਵਹਿਣ ਲਈ ਮਜਬੂਰ ਕੀਤਾ ਜਾਵੇ। ਨਿਊਟਨ ਦੇ ਤੀਜੇ ਨਿਯਮ ਦੇ ਅਨੁਸਾਰ ਕਿਉਂਕਿ ਇੱਕ ਕਿਰਿਆ ਬਲ ਹੈ, ਇਸ ਲਈ ਇੱਕ ਪ੍ਰਤੀਕਿਰਿਆ ਬਲ ਹੈ। ਕਿਉਂਕਿ ਖੰਭ ਹਵਾ ਨੂੰ ਹੇਠਾਂ ਵੱਲ ਧੱਕਦੇ ਹਨ, ਹਵਾ ਨੂੰ ਖੰਭਾਂ ਨੂੰ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਜਾਣ ਲਈ ਮਜਬੂਰ ਕਰਨਾ ਚਾਹੀਦਾ ਹੈ। ਇਸ ਸਥਿਤੀ ਵਿੱਚ, ਹਵਾ ਖੰਭ 'ਤੇ ਲਿਫਟ ਫੋਰਸ ਪ੍ਰਦਾਨ ਕਰਦੀ ਹੈ। ਇਸ ਲਈ, ਇਹ ਸਿਰਫ਼ ਬਰਨੌਲੀ ਦਾ ਸਿਧਾਂਤ ਨਹੀਂ ਹੈ ਜੋ ਜਹਾਜ਼ ਨੂੰ ਉੱਪਰ ਵੱਲ ਲਿਜਾਣ ਦਾ ਕਾਰਨ ਬਣਦਾ ਹੈ।
