ගුරුමුද නෙට්වර්ක්ස්
සමාන්තර තහඩු ධාරිත්රකය යනු සමාන්තර සන්නායක තහඩු දෙකකින් සමන්විත ධාරිත්රකයකි, එක් එක් තහඩුව සමාන හරස්කඩ ප්රදේශයක් (A) සහ වම් රූපයේ දැක්වෙන පරිදි නිශ්චිත දුරකින් (d) වෙන් කරන ලද තහඩු දෙකක් ඇත. සන්නායක තහඩු වලින් එකක් ධන ලෙස ආරෝපණය කර ඇත (+Q) අනෙක් සන්නායක තහඩුව සෘණ ලෙස ආරෝපණය කර ඇත (-Q), එහිදී ප්රමාණය විදුලි ආරෝපණය සෑම තහඩුවකම ධාරිත්රකය සමාන වේ. ආරෝපණය වායු අණුවට ගමන් නොකිරීමට, ධාරිත්රකය පරිසරයෙන් හුදකලා වන අතර, තහඩු දෙක අතර රික්තයක් පවතී.
පළමු වරට මෝටර් රථයක ගමන් කළ මතකයන් ඔබට තවමත් මතකද? චලනය වන මෝටර් රථයක සිටින විට, ගසක් හෝ ගොඩනැගිල්ලක් චලනය වන බව ඔබට පෙනේ. එම අවස්ථාවේදී, ඔබ සහ මෝටර් රථය විවේකයෙන් සිටින අතරතුර, ගස් හෝ ගොඩනැගිලි චලනය වන බව ඔබට සිතෙන්නට පුළුවන. ඇත්ත වශයෙන්ම, ඔබ සහ මෝටර් රථය චලනය වන අතර, ගස් හෝ ගොඩනැගිලි විවේක ගනිමින් සිටී. ව්යාජ චලිතයේ මෙම අත්දැකීම ඇත්ත වශයෙන්ම සෑම දිනකම අත්විඳිනු ලැබේ. සෑම උදෑසනකම, නැගෙනහිර ක්ෂිතිජයේ "හිරු උදාව" බටහිරට ගමන් කර දහවල් බටහිර ක්ෂිතිජයේ "බැස යයි".
ඒ හා සමානව, රාත්රියේදී, ඔබට බොහෝ විට චන්ද්රයා නැගෙනහිර සිට බටහිරට ගමන් කරන ආකාරය දැකිය හැකිය. පෘථිවිය නිශ්චලව සිටියදී සූර්යයා සහ චන්ද්රයා පෘථිවිය වටා ගමන් කරන බව ඔබ කවදා හෝ සිතුවාද හෝ අනුමාන කර තිබේද?
කාමරයක දොරක් වැනි භ්රමණය වන වස්තුවක් සමාලෝචනය කරන්න. දොර විවෘත කළ විට හෝ වැසූ විට දොර භ්රමණය වේ. දොර බිත්තියට සම්බන්ධ කරන සරනේරු භ්රමණ අක්ෂය ලෙස ක්රියා කරයි.
දොර රූපය ඉහළින් පෙනේ. එකම විශාලත්වය සහ දිශාව ඇති එකම බල දෙකකින් දොර තල්ලු කරන උදාහරණයක් සමාලෝචනය කරන්න, එහිදී බලයේ දිශාව දොරට ලම්බකව ඇත. පළමුව, දොර F බලයකින් තල්ලු කරනු ලැබේ.1, ආර්1 භ්රමණ අක්ෂයෙන්. පසුව, දොර F බලයෙන් තල්ලු කරනු ලැබේ.2, ආර්2 භ්රමණ අක්ෂයෙන් ඈත්ව. බලයේ විශාලත්වය සහ දිශාව F වුවද1 = එෆ්2, F හි බලය2 F බලයට වඩා වේගයෙන් දොර භ්රමණය වීමට හේතු වේ.1. වෙනත් වචන වලින් කිවහොත්, F හි බලය2 F හි බලයට සාපේක්ෂව වැඩි කෝණික ත්වරණයක් ඇති කරයි.1. ඔබට මෙය ඔප්පු කළ හැකිය.
ස්කන්ධය (m) සහිත වස්තුවක් මත ක්රියා කරන ප්රතිඵල බලයක් (ΣF) තිබේ නම්, එම වස්තුව යම් ත්වරණයකින් රේඛීයව චලනය වේ (a). ප්රතිඵල බලය, ස්කන්ධය සහ ත්වරණය සමීකරණය මගින් ප්රකාශ වේ:
Σඑෆ් = මා
මෙය සමීකරණයයි නිව්ටන්දෙවන නියමය.
රේඛීය චලිතයේදී ප්රතිඵල බලයට (ΣF) සමාන වන භ්රමණ චලිතයේ ප්රමාණයන්, ප්රතිඵල බලයේ මොහොත (Στ) වේ. රේඛීය චලිතයේදී ස්කන්ධයට (m) සමාන වන භ්රමණ චලිතයේ ප්රමාණයන් අවස්ථිති මොහොත (I) වේ. රේඛීය චලිතයේදී ත්වරණය (a) ට සමාන වන භ්රමණ චලිතයේ ප්රමාණයන් කෝණික ත්වරණය (α) වේ.
දෘඩ වස්තුවක් බොහෝ අංශු වලින් සමන්විත වේ; එබැවින්, ගුරුත්වාකර්ෂණ බලය මෙම එක් එක් අංශුව මත ක්රියා කරයි. වෙනත් වචන වලින් කිවහොත්, සෑම අංශුවකටම තමන්ගේම බරක් ඇත. වස්තුවක ගුරුත්වාකර්ෂණ කේන්ද්රය යනු වස්තුව මත ඇති ලක්ෂ්යයක් වන අතර එහිදී වස්තුවේ සියලුම කොටස්වල බර එම ලක්ෂ්යයේ කේන්ද්රගත වී ඇති බව සැලකේ.
එදිනෙදා ජීවිතයේදී අපට හමුවන සෑම දෙයක්ම සැමවිටම නිශ්චල නොවේ. සමහරවිට මුලදී වස්තුව නිශ්චල විය හැකිය, නමුත් එය චලනය වුවහොත් (උදාහරණයක් ලෙස සුළඟින්) වස්තූන් චලනය විය හැකිය. ගැටළුව වන්නේ, චලනය වීමෙන් පසු, වස්තූන් ඒවායේ මුල් ස්ථානයට නැවත පැමිණේද නැද්ද යන්නයි. මෙය වස්තුවේ සමතුලිතතාවයේ වර්ගය මත රඳා පවතී. චලනය වීමෙන් පසු, හැකියාවන් තුනක් ඇත, එනම්:
(1) වස්තුව එහි මුල් ස්ථානයට නැවත පැමිණේ,
(2) වස්තුව එහි මුල් ස්ථානයෙන් ඉවතට ගමන් කරන විට,
(3) වස්තුව එහි නව ස්ථානයේ පවතින බව.
නිව්ටන්ගේ දෙවන නියමය වස්තුවක් මත (තනි අංශුවක් ලෙස සැලකෙන වස්තුවක්) ප්රතිඵල බලය ශුන්ය නොවේ නම්,
එවිට වස්තුව නියත ත්වරණයකින් චලනය වන අතර, එහිදී වස්තුවේ චලනයේ දිශාව = මුළු බලයේ දිශාව වේ. ප්රතිඵල බලය ශුන්ය නම්, වස්තුව නිශ්චලව හෝ නියත වේගයකින් චලනය වේ.
ΣF = මා
වස්තුවක් නිශ්චලව පවතින විට හෝ නියත වේගයකින් චලනය වන විට, එම වස්තුවට ත්වරණය (a) නොමැත. ත්වරණය (a) = 0 නිසා, ඉහත සමීකරණය මෙසේ වෙනස් වේ:
පැත්තේ ඇති රූපයේ පරිදි, වසන්තය ශ්රේණිගතව සම්බන්ධ කර ඇත්නම්, එවිට:
1. දුනු දිගෙහි වැඩිවීම = දිග 1 වැඩිවීම + දිග 2 වැඩිවීම
Δy = Δy1 + Δy1
2. සමාන ස්ප්රින්ග් එකකින් අත්විඳින බලය = ස්ප්රින්ග් 1 විසින් අත්විඳින බලය = ස්ප්රින්ග් 2 විසින් අත්විඳින බලය
Fs = එෆ්1 = එෆ්2
දඟරය දකුණට ඇදී ගියහොත් දඟරය දිගු වී දිග වැඩි වේ (රූපය 1). ඇදීමේ බලය විශාල නොවේ නම්, දඟරයේ දිග (Δx) වැඩිවීම ඇදීමේ බලයේ (F) විශාලත්වයට සමානුපාතික බව සොයා ගන්නා ලදී. වෙනත් වචන වලින් කිවහොත්, ඇදීමේ බලය වැඩි වන තරමට දඟරයේ දිග වැඩි වේ. ඇදීමේ බලයේ (F) විශාලත්වය සහ දඟරයේ දිග (Δx) වැඩි වීම සංසන්දනය කිරීම නියත වේ.
සියලුම ලෝහ සන්නායකවල පාහේ, විද්යුත් ක්ෂේත්රය විද්යුත් ධාරාවේ ඝනත්වයට සමානුපාතික වන අතර, එහිදී විද්යුත් ක්ෂේත්රය විද්යුත් ධාරා ඝනත්වයට අනුපාතය නියත වේ. ගණිතමය වශයෙන් සමීකරණය හරහා ප්රකාශ වේ:
ρ = ඊ / J
ඊ = විද්යුත් ක්ෂේත්රය, ρ = ප්රතිරෝධකතාව, ජේ = වත්මන් ඝනත්වය
නියත ρ ප්රතිරෝධකතාව ලෙස හඳුන්වනු ලබන අතර, එහි අගය නියත වන අතර විද්යුත් ධාරාව ඇති කරන විද්යුත් ක්ෂේත්රය මත රඳා නොපවතී.